地质勘探动校正是什么

⑴ 动校正处理

动校正也称为正常时差校正(NMO——Normal Move Out)。对多次覆盖地震记录而言，水平叠加是在共深度点道集进行的。由于非零炮检距正常时差的存在，共深度点反射波时距曲线为双曲线。动校正就是把炮检距不同的各道上来自同一界面、同一点的反射波到达时间经正常时差校正后，校正为共中心点处的回声时间，以保证在叠加时它们能实现同相叠加，形成反射波能量突出的叠加道(相当于自激自收的记录道)。

动校正处理中需使用速度参数。对于水平层状介质来说，如果选用的速度正确，反射双曲线能校正为直线，叠加时各道能同相叠加。如果所用速度过大会使校正不足；反之，所用速度偏小，则导致校正过量。这两种情况都不能保证在叠加时实现同相叠加。对单次覆盖记录，动校正可用于炮集记录，直接得到单次覆盖地震剖面。

动校正的实现分为两步：动校正量的计算和根据动校正量进行的校正。

3.2.1.1 计算动校正量

对不同炮检距的道和不同反射时间的地震波动校量计算公式可写成如下形式：

地震勘探原理、方法及解释

式中：t_0i为共中心点处第i个界面一次反射波的回声时间；M为界面总个数；t_ij是炮检距为x_j的第j道上第i个界面一次反射波的到达时；V(t_0i)为t_0i时刻的速度；N是共反射点道集的总道数。由公式可以看出，动校正量Δt_ij既是t_0i的函数，又是x_j的函数。对于任一道来说(炮检距x_j固定)，深、浅层反射波(t_0i不同)的动校正量不同，即动校正量随时间而变。这就是动校正中所谓“动”的含义。当然，炮检距x_j改变也会引起动校正量的改变，即动校正量还随空间位置而变。

在动校量计算中，若能从地震记录中检测到反射波及个数，即每道的每个反射波只需计算一个动校正量，在动校正时对整个反射波用同一个校正量校正，该方法称为“波形整体动校正”，这种动校正无波形拉伸畸变。但是在实际中，一般有多少个反射波是不知道的，或者没有可靠的自动检测反射波的方法和软件检测反射波。在未知反射波存在时间的情况下，通常采用的方法是将不同炮检距的各道上的每一个时间的样点均认为存在反射波，对应的零偏移距地震道上每个样点时间均可看作一层反射界面的垂直反射时间t_0i(这时M为地震道的样点总个数)，这样，对每一道的每个样点都可计算一个动校正量，再对每个样点按各自的校正量校正，这种方法称为“逐点动校正”。逐点动校正存在波形拉伸畸变。目前的动校正方法仍以逐点校正法为主。

3.2.1.2 动校正的实现

动校正就是将t_ij时间的反射波移动Δt_ij时间存放在t_0i时间位置(t_ij＞t_0i)，用计算机对离散地震记录道进行动校正，实质就是将存放在内存中的样点值向小序号方向的内存单元移动，故称为“搬家”。以逐点动校正为例，即将相应于t_ij时刻的内存单元中的样值数据按动校正量的大小“搬”到相应于t_0i时刻的内存单元中去。虽然，对每一个时间t_ij而言，其校正量均是不一样的，但对固定采样间隔的离散数据而言，所能体现出的最少校正量为一个采样间隔，即一个内存单元，当相邻样点的动校正量之差小于半个采样间隔时，其校正量的差别无法体现，而只能用同样的校正量处理(即所能实现的校正量只能是采样间隔的整倍数)。据此，在一道中可能有相邻多个样点具有相同的搬家距离(时间)，若将搬家距离相同的样点分为一组，相邻组的搬家距离总是相差一个采样间隔。由于动校正量从浅到深的变化规律一般是越来越小，故相邻组“搬家”距离的变化规律一般是后一组比前一组少移动一个采样间隔。因此“搬家”结束后，相邻组之间会出现一个“空”，使某些样值点空缺。一般用“插值补空”的办法(用相邻样值点数据经运算后放入)来处理这一问题。“成组搬家”和“插值补空”的原理如图3-2所示。

图3-2 “成组搬家”和“插值补空”示意图

a—“搬家”前记录道样点位置；b—“搬家”后记录道样点位置

3.2.1.3 动校正中的拉伸畸变及其处理

地表接收到来自地下反射层的反射波是一个地震子波，由于地层的非完全弹性，一个地震子波一般有二至三个相位的延续长度，大约有100ms左右。理论上同一层的反射波仅有一个到达时间，若用同一个校正量对整个波形校正，就可保证动校正后反射波形的完整性。但在逐点动校正中，是逐点计算动校正量，再用采样间隔的整数倍将同搬家距离的样点分组，对浅层大偏移距的反射波，100ms左右长度的时间计算的校正量可能会分为若干组，按不同搬家距离进行搬家，组与组之间需要插一个样值，这样动校正后的反射波中要插入若干个样值，与动校前的反射波相比，波形拉长，周期加大，频谱向低频移动，这种现象称为动校拉伸畸变。拉伸畸变的示意图可用图3-3表示。

设动校正前某道反射波延续时间为Δt，动校正后变为Δt′，则动校正使反射波拉长了δt=Δt′-Δt，相对拉伸为(Δt′-Δt)/Δt。定义相对拉伸参数β等于相对拉伸的倒数，即

地震勘探原理、方法及解释

相对拉伸参数β的物理意义可由图3-4看出。

由图可知

Δt′=(t_i+Δt-Δt′_i)-(t_i-Δt_i)=Δt+(Δt_i-Δt′_i)

Δt=t′_i-t_i

图3-3 动校正引起的波形畸变示意图

(a)动校正前；(b)动校正后

图3-4 相对拉伸参数定义图示

故

地震勘探原理、方法及解释

即相对拉伸参数为反射波延续时间与其首、尾点处动校正量之差的比值。

根据公式(3.2-3)可以导出动校正引起的畸变随空间、时间的变化规律：一般而言，同一道深、浅层畸变程度不同，浅层畸变大，深层畸变小；不同道上同一层的畸变程度也不同，炮检距大的道畸变大，炮检距小的道畸变小。

对于拉伸畸变的处理，目前主要靠切除方法，即将拉伸得太严重的时间段的振幅值冲零。这样做是以牺牲浅层信息为代价，最好的方法是能实现波形整体动校正。

⑵ 地震资料处理中反动校正是什么和动校正有什么区别，目的是什么谢谢您的帮助

先搞明白动来校正，就知道什么源是反动校正了。动校正是为了消除炮检距的影响，根据速度和炮检距计算一个时间量，然后将地震信号向上校正那个时间量。其物理意义是，动校正之后的地震记录相当于自激自收记录。反动校正是针对已经做过动校正的数据而言的，把动校正时应用的那个量返回。

举例说，某地震信号在时间1000ms处，根据动校正公式计算，该处的动校正量是20ms，那么，该地震信号经过动校正处理后，就在时间980ms。反动校正就是把减去的那20ms从新加回来，得到1000ms的地震信号。

通常先有动校正处理，然后在会做反动校处理。动校正的物理意义明确，反动校正没有明确的物理意义，但是在实际数据处理中有一定的用途。比如在多次波压制时，先做动校正，有效波都拉平了，而多次波仍然是抛物线形态的，这样有效波跟多次波就区分开了，通过相应的算法就可以对多次波进行去除，去除完之后再进行反动校，完成多次波的压制处理。

⑶ 地震勘探数据处理一般需要做哪些校正

一般有动校正和静校正，其中动校正是针对工反射点道集方面的内容，而静校正是针对地表的因素进行的校正

⑷ 动校正速度定义是什么

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⑸ 动校正是什么意思

动校正[dynamiccorrection]
动校正[dynamic correction]:反映地下界面的反射波时距曲线或同相轴一般是双曲线形状的。其中版只有在激发点处接权收到的反射波时间(t。)代表界面的法线反射时间，故必须将各个观测点的时间值都变成相应各点的法线反射时间，时距曲线或同相轴才与地下界面的形态一致。为此，必须从各观测点的时间值中减去一个相应的校正值。当界面水平时，它等于观测时间减去法线反射时间。即使对同一反射界面的相同深度，由于各接收点距激发点远近不同，校正量也不同；而对同一道来说，由浅层至深层的校正量亦不同，校正量是变化的，故称动校正。这个校正是用来消除地震波到达各检波点的正常时差的，故亦称为正常时差校正。
动校正量其简单公式如下：t=sqrt(to^2+(x/v)^2)-to
to为自激自收时间，x为炮检距，v为反射界面上覆层波速

⑹ 动校正处理

在水平叠加中，动校正（正常时差校正）处理是针对共反射点道集的。它把炮检距不同的各道上来自同一界面同一点的反射波到达时间校正为共中心点处的回声时间，以保证在叠加时各道反射波能实现同相叠加，形成反射波能量突出的叠加道（相当于自激自收的记录道）。

动校正处理中需使用速度参数。对于水平层状介质来说，如果选用的速度正确，反射双曲线能校正为直线，叠加时能保证同相叠加。如果所用速度过大会使校正不足；反之，所用速度过小，则导致过校正。这两种情况都不能保证在叠加时实现同相叠加。

当然，动校正处理也可用于共炮点记录，方法完全一样但含义不同。此时它将平界面段反射波的双曲线型时距曲线校正为直线型，得到一次覆盖时间剖面，直观地反映地下反射界面的特征。不过，动校正处理主要还是用于前者。以下的讨论均以共反射点道集动校正为准。

动校正处理分为二步：动校正量的计算和根据动校正量进行的时移校正。

1.动校正量的计算

动校正量的计算利用（3-7-1）式，可把它改写为

地震波场与地震勘探

式中：t_0j为共中心点处第j个界面一次反射波的回声时间；t_ij是炮检距为x_i 的第i道上第j个界面一次反射波的到达时间；v（t_0j）为t_0j时刻的一次反射波速度；N是共反射点道集的总道数。由（4-1-1）式可以看出，动校正量Δt_ij既是t_0j的函数，又是x_i 的函数。对于道集中的任一道来说，炮检距x_i 固定，深、浅层反射波（t_0j不同）的动校正量是不同的，即动校正量随时间而变。这就是动校正中所谓“动”的含义。当然，炮检距x_i 的改变也会引起动校正量的变化，即动校正量还随空间位置而变。由于t_ij时间总是大于t_0j时间的，故动校正量永远为正值，即动校正总是由较大时间向较小时间方向校正。

虽然有了计算动校正量的基本公式（4-1-1），但由于目前还没有一个可以可靠地自动检测出反射波的方法，故第j界面一次反射波的回声时间t_0j无法确定，动校正量仍然无法计算。通常采用的方法是将炮检距不同的各道上每一个样值点时间均认为是一个“反射波”到达时，都需要校正。道集上所有道、所有样值点均根据（4-1-1）式算出的动校正量来进行校正。当然，这样进行校正，真正存在反射波信息的记录样值点得到了校正，实际上并没有反射波信息的记录样值点也作了校正，必然会有许多不必要的动校正工作量。由于目前无法自动检测出有效反射波的信息，这种方法仍然是目前流行的计算方法。

2.动校正的实现

动校正处理就是把非零炮检距记录在t_ij时刻的反射振幅校正到零炮检距情况下的t_0j时刻处，所校正的时间即动校正量。因为在计算机中反射振幅样值的时间是通过内存单元的序号体现的，故动校正采用“搬家”的办法实现，即将相应于t_ij时刻的内存单元中的样值数据按动校正量的大小“搬”到相应于t_0j时刻的内存单元中去。虽然据（4-1-1）式计算出的任何二相邻样值点的动校正量一般是不同的，但由于计算机只能进行离散量处理，计算机单元的序号只能是整数，当相邻样值点的动校正量之差小于一个采样间隔时，必须进行四舍五入：若小于半个采样间隔，则认为它们具有相同的动校正量；若大于半个采样间隔，则认为它们的动校正量相差一个采样间隔。据此，将一道中所有样值点分为若干组进行“搬家”：组内动校正量具有相同的整数倍采样间隔，“搬家”距离一样；不同组校正量不同，“搬家”距离不同，相邻组“搬家”距离总是相差一个采样间隔。因为动校正量从浅到深的变化规律一般是由大变小，故相邻组“搬家”距离的变化规律一般是后一组比前一组少移动一个采样间隔。这样一来，“搬家”结束后，相邻组之间必然会出现一个“空”，即该内存单元中没有样值数据“搬”入。为了解决这一问题，需要使用“插值补空”的方法，或者用相邻样值点的数据直接放入该单元中，或者作平均运算后放入该单元中。“成组搬家”和“插值补空”的原理如图4-1-1所示。

只要速度参数不变，则不同的共反射点道集中具有相同炮检距的记录道上各样值点的动校正量亦不变；那么，这些道的分组情况亦不改变。因此，为了提高效率，节省计算工作量，可以将一个共反射点道集中各道的分组情况制成一个表（称为动校正量板）保存下来供同一测线或同一工区各道集使用。动校正量板的形式如图4-1-2所示。表中的行数与一个共反射点道集的总道数相对应（例如一个道集有24道则量板就有24行）。每一行表示一道的分组情况，它包括两部分内容：第一个单元放置该道的最大动校正量 M_i（以采样间隔个数或单元个数计算），以后的单元放置按最大动校正量递减的各组样值点

个数。例如，第二个单元放置该道动校正量为M_i的这一组样值点个数

，第三个单元放置该道动校正量为M_i-1的这一组样值点个数

，……依次类推，直至动校正量为零的最后一组为止。因为动校正量最大的样值点肯定是该道第一个样值点，所以对任一道进行动校正时，只需从该道第一个样值点开始，按量板中对应于该道的那一行的第二个单元到最后一个单元中的数值进行分组；第一组按第一个单元中的数值“搬家”，第二组按第一个单元中的数值少“搬家”一个单元即可……依次类推，直至最后一组不搬为止。其他道也同样按此方法处理。

图4-1-1 “成组搬家” 和 “插值补空” 示意图

图4-1-2 动校正量板

3.动校正中的波形畸变及其处理

1）动校正引起的波形畸变

如图4-1-3a所示，设沿测线接收到来自地下界面R的反射波，在自激自收点O处和在炮检距为x_i 的接收点G处，反射波到达时分别为t₀ 和t_i。这两道上来自同一界面同一反射点的反射波延续时间Δt相同，它们的相位时距曲线应彼此平行，即在t_i～t_i＋Δt这段时间内各样值点的动校正量应当完全相同。但是，如前所述，目前计算动校正量的思想是将t_i～t_i＋Δt这段时间内各样值点时间作为多个反射波时间看待，必然会使算出的各样值点的动校正量不同。因此，校正后炮检距为x_i 的道上的反射波与t₀ 道上的反射波形状不同，发生畸变，如图4-1-3b所示。用“成组搬家”方法实现动校正时，组内波形没有变化，组与组之间的“空”会使记录道波形产生明显畸变，即使插值补空也不能根本解决问题。也就是说，只要采用将记录道上每一个样值点均认为是反射波的方法进行校正就必然会产生波形畸变，只不过虽然每个样值点的动校正量均不相同但差异很小，属于渐变形式。计算机只能进行离散处理，离散处理必须舍入为一个采样间隔，这样相邻点的渐变逐渐累积使组与组之间发生突变。

图4-1-3 动校正引起的波形畸变示意图

a.动校正前；b.动校正后

由上述分析可以看出，畸变的一般规律是反射波的波形被拉长，周期加大，频谱向低频方向移动。因此动校正引起的是波形拉伸畸变。

设动校正前某道反射波延续时间为Δt，动校正后变为Δt′，则动校正使反射波拉长了δt＝Δt′-Δt，相对拉伸为（Δt′-Δt）/Δt。定义相对拉伸参数β等于相对拉伸的倒数，即

地震波场与地震勘探

相对拉伸参数β的物理意义可由图4-1-4看出。

图4-1-4 相对拉伸参数定义图示

由图可知

地震波场与地震勘探

故

地震波场与地震勘探

即相对拉伸参数为反射波延续时间（即其尾、首点处到达时间之差）与其首、尾点处动校正量之差的比值。

根据（4-1-3）式可以导出动校正引起的畸变随空间、时间的变化规律。一般而言，同一道深、浅层畸变程度不同，浅层畸变大，深层畸变小。不同道上同一层的畸变程度也不同，炮检距大的道畸变大，炮检距小的道畸变小。

2）波形畸变的切除处理

动校正处理中即使使用的速度参数完全正确，只要采用将每个样值点均认为是一个反射波的方法逐点计算就必然会产生畸变。动校正的畸变会影响叠加效果和其他处理的进行。特别是炮检距大的低速浅层反射，畸变影响十分大，必须想法处理。

为了减弱畸变的影响。目前采用的主要是“切除”的办法，即将畸变过大的那部分样值全部冲零。这样做实际上减少了叠加次数，甚至放弃浅层信息，是不得已的办法。因为畸变较小时对叠加效果影响不大，故可以人为地规定一个所谓“可容忍的畸变限度”的量，超过此限度则不可容忍，必须切除；低于此限度的畸变则不作处理。相对拉伸参数β正是一个定量地描述畸变大小的量。因此，可以人为地规定一个β₀ 值，将1/β大于1/β₀ 的部分切除；而将1/β小于1/β₀ 的部分予以保留。

如前所述，处理中一般不知道反射波位于何处，故将所有样值均认为是反射波。因此，Δt值大小无法事先确定，只能将任意二时间之差（t′_i-t_i）均认为是 Δt。若假设（Δt′_i-Δt_i）/Δ＝1，即动校正量相差一个采样间隔，则（t′_i-t_i）/Δ就正好是动校正量板中具有相同动校正量的样值点个数N：

地震波场与地震勘探

当N＝1，即β＝1时，可知δt＝Δt。意即经过动校正后该波形拉伸了一倍。N＝β＝2时，即2δt＝Δt，说明动校正后波形拉长了一半，依此类推。这样，给定β₀ 值后，查出动校正量板中所有等于和小于β₀ 的N值，将它们所对应的样值点幅值变为零就完成了畸变的切除处理。

⑺ 三维地震勘探中的nmo是什么意思

应该是：正常时差。