地質勘探動校正是什麼

⑴ 動校正處理

動校正也稱為正常時差校正(NMO——Normal Move Out)。對多次覆蓋地震記錄而言，水平疊加是在共深度點道集進行的。由於非零炮檢距正常時差的存在，共深度點反射波時距曲線為雙曲線。動校正就是把炮檢距不同的各道上來自同一界面、同一點的反射波到達時間經正常時差校正後，校正為共中心點處的回聲時間，以保證在疊加時它們能實現同相疊加，形成反射波能量突出的疊加道(相當於自激自收的記錄道)。

動校正處理中需使用速度參數。對於水平層狀介質來說，如果選用的速度正確，反射雙曲線能校正為直線，疊加時各道能同相疊加。如果所用速度過大會使校正不足；反之，所用速度偏小，則導致校正過量。這兩種情況都不能保證在疊加時實現同相疊加。對單次覆蓋記錄，動校正可用於炮集記錄，直接得到單次覆蓋地震剖面。

動校正的實現分為兩步：動校正量的計算和根據動校正量進行的校正。

3.2.1.1 計算動校正量

對不同炮檢距的道和不同反射時間的地震波動校量計算公式可寫成如下形式：

地震勘探原理、方法及解釋

式中：t_0i為共中心點處第i個界面一次反射波的回聲時間；M為界面總個數；t_ij是炮檢距為x_j的第j道上第i個界面一次反射波的到達時；V(t_0i)為t_0i時刻的速度；N是共反射點道集的總道數。由公式可以看出，動校正量Δt_ij既是t_0i的函數，又是x_j的函數。對於任一道來說(炮檢距x_j固定)，深、淺層反射波(t_0i不同)的動校正量不同，即動校正量隨時間而變。這就是動校正中所謂「動」的含義。當然，炮檢距x_j改變也會引起動校正量的改變，即動校正量還隨空間位置而變。

在動校量計算中，若能從地震記錄中檢測到反射波及個數，即每道的每個反射波只需計算一個動校正量，在動校正時對整個反射波用同一個校正量校正，該方法稱為「波形整體動校正」，這種動校正無波形拉伸畸變。但是在實際中，一般有多少個反射波是不知道的，或者沒有可靠的自動檢測反射波的方法和軟體檢測反射波。在未知反射波存在時間的情況下，通常採用的方法是將不同炮檢距的各道上的每一個時間的樣點均認為存在反射波，對應的零偏移距地震道上每個樣點時間均可看作一層反射界面的垂直反射時間t_0i(這時M為地震道的樣點總個數)，這樣，對每一道的每個樣點都可計算一個動校正量，再對每個樣點按各自的校正量校正，這種方法稱為「逐點動校正」。逐點動校正存在波形拉伸畸變。目前的動校正方法仍以逐點校正法為主。

3.2.1.2 動校正的實現

動校正就是將t_ij時間的反射波移動Δt_ij時間存放在t_0i時間位置(t_ij＞t_0i)，用計算機對離散地震記錄道進行動校正，實質就是將存放在內存中的樣點值向小序號方向的內存單元移動，故稱為「搬家」。以逐點動校正為例，即將相應於t_ij時刻的內存單元中的樣值數據按動校正量的大小「搬」到相應於t_0i時刻的內存單元中去。雖然，對每一個時間t_ij而言，其校正量均是不一樣的，但對固定采樣間隔的離散數據而言，所能體現出的最少校正量為一個采樣間隔，即一個內存單元，當相鄰樣點的動校正量之差小於半個采樣間隔時，其校正量的差別無法體現，而只能用同樣的校正量處理(即所能實現的校正量只能是采樣間隔的整倍數)。據此，在一道中可能有相鄰多個樣點具有相同的搬家距離(時間)，若將搬家距離相同的樣點分為一組，相鄰組的搬家距離總是相差一個采樣間隔。由於動校正量從淺到深的變化規律一般是越來越小，故相鄰組「搬家」距離的變化規律一般是後一組比前一組少移動一個采樣間隔。因此「搬家」結束後，相鄰組之間會出現一個「空」，使某些樣值點空缺。一般用「插值補空」的辦法(用相鄰樣值點數據經運算後放入)來處理這一問題。「成組搬家」和「插值補空」的原理如圖3-2所示。

圖3-2 「成組搬家」和「插值補空」示意圖

a—「搬家」前記錄道樣點位置；b—「搬家」後記錄道樣點位置

3.2.1.3 動校正中的拉伸畸變及其處理

地表接收到來自地下反射層的反射波是一個地震子波，由於地層的非完全彈性，一個地震子波一般有二至三個相位的延續長度，大約有100ms左右。理論上同一層的反射波僅有一個到達時間，若用同一個校正量對整個波形校正，就可保證動校正後反射波形的完整性。但在逐點動校正中，是逐點計算動校正量，再用采樣間隔的整數倍將同搬家距離的樣點分組，對淺層大偏移距的反射波，100ms左右長度的時間計算的校正量可能會分為若干組，按不同搬家距離進行搬家，組與組之間需要插一個樣值，這樣動校正後的反射波中要插入若干個樣值，與動校前的反射波相比，波形拉長，周期加大，頻譜向低頻移動，這種現象稱為動校拉伸畸變。拉伸畸變的示意圖可用圖3-3表示。

設動校正前某道反射波延續時間為Δt，動校正後變為Δt′，則動校正使反射波拉長了δt=Δt′-Δt，相對拉伸為(Δt′-Δt)/Δt。定義相對拉伸參數β等於相對拉伸的倒數，即

地震勘探原理、方法及解釋

相對拉伸參數β的物理意義可由圖3-4看出。

由圖可知

Δt′=(t_i+Δt-Δt′_i)-(t_i-Δt_i)=Δt+(Δt_i-Δt′_i)

Δt=t′_i-t_i

圖3-3 動校正引起的波形畸變示意圖

(a)動校正前；(b)動校正後

圖3-4 相對拉伸參數定義圖示

故

地震勘探原理、方法及解釋

即相對拉伸參數為反射波延續時間與其首、尾點處動校正量之差的比值。

根據公式(3.2-3)可以導出動校正引起的畸變隨空間、時間的變化規律：一般而言，同一道深、淺層畸變程度不同，淺層畸變大，深層畸變小；不同道上同一層的畸變程度也不同，炮檢距大的道畸變大，炮檢距小的道畸變小。

對於拉伸畸變的處理，目前主要靠切除方法，即將拉伸得太嚴重的時間段的振幅值沖零。這樣做是以犧牲淺層信息為代價，最好的方法是能實現波形整體動校正。

⑵ 地震資料處理中反動校正是什麼和動校正有什麼區別，目的是什麼謝謝您的幫助

先搞明白動來校正，就知道什麼源是反動校正了。動校正是為了消除炮檢距的影響，根據速度和炮檢距計算一個時間量，然後將地震信號向上校正那個時間量。其物理意義是，動校正之後的地震記錄相當於自激自收記錄。反動校正是針對已經做過動校正的數據而言的，把動校正時應用的那個量返回。

舉例說，某地震信號在時間1000ms處，根據動校正公式計算，該處的動校正量是20ms，那麼，該地震信號經過動校正處理後，就在時間980ms。反動校正就是把減去的那20ms從新加回來，得到1000ms的地震信號。

通常先有動校正處理，然後在會做反動校處理。動校正的物理意義明確，反動校正沒有明確的物理意義，但是在實際數據處理中有一定的用途。比如在多次波壓制時，先做動校正，有效波都拉平了，而多次波仍然是拋物線形態的，這樣有效波跟多次波就區分開了，通過相應的演算法就可以對多次波進行去除，去除完之後再進行反動校，完成多次波的壓制處理。

⑶ 地震勘探數據處理一般需要做哪些校正

一般有動校正和靜校正，其中動校正是針對工反射點道集方面的內容，而靜校正是針對地表的因素進行的校正

⑷ 動校正速度定義是什麼

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⑸ 動校正是什麼意思

動校正[dynamiccorrection]
動校正[dynamic correction]:反映地下界面的反射波時距曲線或同相軸一般是雙曲線形狀的。其中版只有在激發點處接權收到的反射波時間(t。)代表界面的法線反射時間，故必須將各個觀測點的時間值都變成相應各點的法線反射時間，時距曲線或同相軸才與地下界面的形態一致。為此，必須從各觀測點的時間值中減去一個相應的校正值。當界面水平時，它等於觀測時間減去法線反射時間。即使對同一反射界面的相同深度，由於各接收點距激發點遠近不同，校正量也不同；而對同一道來說，由淺層至深層的校正量亦不同，校正量是變化的，故稱動校正。這個校正是用來消除地震波到達各檢波點的正常時差的，故亦稱為正常時差校正。
動校正量其簡單公式如下：t=sqrt(to^2+(x/v)^2)-to
to為自激自收時間，x為炮檢距，v為反射界面上覆層波速

⑹ 動校正處理

在水平疊加中，動校正（正常時差校正）處理是針對共反射點道集的。它把炮檢距不同的各道上來自同一界面同一點的反射波到達時間校正為共中心點處的回聲時間，以保證在疊加時各道反射波能實現同相疊加，形成反射波能量突出的疊加道（相當於自激自收的記錄道）。

動校正處理中需使用速度參數。對於水平層狀介質來說，如果選用的速度正確，反射雙曲線能校正為直線，疊加時能保證同相疊加。如果所用速度過大會使校正不足；反之，所用速度過小，則導致過校正。這兩種情況都不能保證在疊加時實現同相疊加。

當然，動校正處理也可用於共炮點記錄，方法完全一樣但含義不同。此時它將平界面段反射波的雙曲線型時距曲線校正為直線型，得到一次覆蓋時間剖面，直觀地反映地下反射界面的特徵。不過，動校正處理主要還是用於前者。以下的討論均以共反射點道集動校正為准。

動校正處理分為二步：動校正量的計算和根據動校正量進行的時移校正。

1.動校正量的計算

動校正量的計算利用（3-7-1）式，可把它改寫為

地震波場與地震勘探

式中：t_0j為共中心點處第j個界面一次反射波的回聲時間；t_ij是炮檢距為x_i 的第i道上第j個界面一次反射波的到達時間；v（t_0j）為t_0j時刻的一次反射波速度；N是共反射點道集的總道數。由（4-1-1）式可以看出，動校正量Δt_ij既是t_0j的函數，又是x_i 的函數。對於道集中的任一道來說，炮檢距x_i 固定，深、淺層反射波（t_0j不同）的動校正量是不同的，即動校正量隨時間而變。這就是動校正中所謂「動」的含義。當然，炮檢距x_i 的改變也會引起動校正量的變化，即動校正量還隨空間位置而變。由於t_ij時間總是大於t_0j時間的，故動校正量永遠為正值，即動校正總是由較大時間向較小時間方向校正。

雖然有了計算動校正量的基本公式（4-1-1），但由於目前還沒有一個可以可靠地自動檢測出反射波的方法，故第j界面一次反射波的回聲時間t_0j無法確定，動校正量仍然無法計算。通常採用的方法是將炮檢距不同的各道上每一個樣值點時間均認為是一個「反射波」到達時，都需要校正。道集上所有道、所有樣值點均根據（4-1-1）式算出的動校正量來進行校正。當然，這樣進行校正，真正存在反射波信息的記錄樣值點得到了校正，實際上並沒有反射波信息的記錄樣值點也作了校正，必然會有許多不必要的動校正工作量。由於目前無法自動檢測出有效反射波的信息，這種方法仍然是目前流行的計算方法。

2.動校正的實現

動校正處理就是把非零炮檢距記錄在t_ij時刻的反射振幅校正到零炮檢距情況下的t_0j時刻處，所校正的時間即動校正量。因為在計算機中反射振幅樣值的時間是通過內存單元的序號體現的，故動校正採用「搬家」的辦法實現，即將相應於t_ij時刻的內存單元中的樣值數據按動校正量的大小「搬」到相應於t_0j時刻的內存單元中去。雖然據（4-1-1）式計算出的任何二相鄰樣值點的動校正量一般是不同的，但由於計算機只能進行離散量處理，計算機單元的序號只能是整數，當相鄰樣值點的動校正量之差小於一個采樣間隔時，必須進行四捨五入：若小於半個采樣間隔，則認為它們具有相同的動校正量；若大於半個采樣間隔，則認為它們的動校正量相差一個采樣間隔。據此，將一道中所有樣值點分為若干組進行「搬家」：組內動校正量具有相同的整數倍采樣間隔，「搬家」距離一樣；不同組校正量不同，「搬家」距離不同，相鄰組「搬家」距離總是相差一個采樣間隔。因為動校正量從淺到深的變化規律一般是由大變小，故相鄰組「搬家」距離的變化規律一般是後一組比前一組少移動一個采樣間隔。這樣一來，「搬家」結束後，相鄰組之間必然會出現一個「空」，即該內存單元中沒有樣值數據「搬」入。為了解決這一問題，需要使用「插值補空」的方法，或者用相鄰樣值點的數據直接放入該單元中，或者作平均運算後放入該單元中。「成組搬家」和「插值補空」的原理如圖4-1-1所示。

只要速度參數不變，則不同的共反射點道集中具有相同炮檢距的記錄道上各樣值點的動校正量亦不變；那麼，這些道的分組情況亦不改變。因此，為了提高效率，節省計算工作量，可以將一個共反射點道集中各道的分組情況製成一個表（稱為動校正量板）保存下來供同一測線或同一工區各道集使用。動校正量板的形式如圖4-1-2所示。表中的行數與一個共反射點道集的總道數相對應（例如一個道集有24道則量板就有24行）。每一行表示一道的分組情況，它包括兩部分內容：第一個單元放置該道的最大動校正量 M_i（以采樣間隔個數或單元個數計算），以後的單元放置按最大動校正量遞減的各組樣值點

個數。例如，第二個單元放置該道動校正量為M_i的這一組樣值點個數

，第三個單元放置該道動校正量為M_i-1的這一組樣值點個數

，……依次類推，直至動校正量為零的最後一組為止。因為動校正量最大的樣值點肯定是該道第一個樣值點，所以對任一道進行動校正時，只需從該道第一個樣值點開始，按量板中對應於該道的那一行的第二個單元到最後一個單元中的數值進行分組；第一組按第一個單元中的數值「搬家」，第二組按第一個單元中的數值少「搬家」一個單元即可……依次類推，直至最後一組不搬為止。其他道也同樣按此方法處理。

圖4-1-1 「成組搬家」 和 「插值補空」 示意圖

圖4-1-2 動校正量板

3.動校正中的波形畸變及其處理

1）動校正引起的波形畸變

如圖4-1-3a所示，設沿測線接收到來自地下界面R的反射波，在自激自收點O處和在炮檢距為x_i 的接收點G處，反射波到達時分別為t₀ 和t_i。這兩道上來自同一界面同一反射點的反射波延續時間Δt相同，它們的相位時距曲線應彼此平行，即在t_i～t_i＋Δt這段時間內各樣值點的動校正量應當完全相同。但是，如前所述，目前計算動校正量的思想是將t_i～t_i＋Δt這段時間內各樣值點時間作為多個反射波時間看待，必然會使算出的各樣值點的動校正量不同。因此，校正後炮檢距為x_i 的道上的反射波與t₀ 道上的反射波形狀不同，發生畸變，如圖4-1-3b所示。用「成組搬家」方法實現動校正時，組內波形沒有變化，組與組之間的「空」會使記錄道波形產生明顯畸變，即使插值補空也不能根本解決問題。也就是說，只要採用將記錄道上每一個樣值點均認為是反射波的方法進行校正就必然會產生波形畸變，只不過雖然每個樣值點的動校正量均不相同但差異很小，屬於漸變形式。計算機只能進行離散處理，離散處理必須舍入為一個采樣間隔，這樣相鄰點的漸變逐漸累積使組與組之間發生突變。

圖4-1-3 動校正引起的波形畸變示意圖

a.動校正前；b.動校正後

由上述分析可以看出，畸變的一般規律是反射波的波形被拉長，周期加大，頻譜向低頻方向移動。因此動校正引起的是波形拉伸畸變。

設動校正前某道反射波延續時間為Δt，動校正後變為Δt′，則動校正使反射波拉長了δt＝Δt′-Δt，相對拉伸為（Δt′-Δt）/Δt。定義相對拉伸參數β等於相對拉伸的倒數，即

地震波場與地震勘探

相對拉伸參數β的物理意義可由圖4-1-4看出。

圖4-1-4 相對拉伸參數定義圖示

由圖可知

地震波場與地震勘探

故

地震波場與地震勘探

即相對拉伸參數為反射波延續時間（即其尾、首點處到達時間之差）與其首、尾點處動校正量之差的比值。

根據（4-1-3）式可以導出動校正引起的畸變隨空間、時間的變化規律。一般而言，同一道深、淺層畸變程度不同，淺層畸變大，深層畸變小。不同道上同一層的畸變程度也不同，炮檢距大的道畸變大，炮檢距小的道畸變小。

2）波形畸變的切除處理

動校正處理中即使使用的速度參數完全正確，只要採用將每個樣值點均認為是一個反射波的方法逐點計算就必然會產生畸變。動校正的畸變會影響疊加效果和其他處理的進行。特別是炮檢距大的低速淺層反射，畸變影響十分大，必須想法處理。

為了減弱畸變的影響。目前採用的主要是「切除」的辦法，即將畸變過大的那部分樣值全部沖零。這樣做實際上減少了疊加次數，甚至放棄淺層信息，是不得已的辦法。因為畸變較小時對疊加效果影響不大，故可以人為地規定一個所謂「可容忍的畸變限度」的量，超過此限度則不可容忍，必須切除；低於此限度的畸變則不作處理。相對拉伸參數β正是一個定量地描述畸變大小的量。因此，可以人為地規定一個β₀ 值，將1/β大於1/β₀ 的部分切除；而將1/β小於1/β₀ 的部分予以保留。

如前所述，處理中一般不知道反射波位於何處，故將所有樣值均認為是反射波。因此，Δt值大小無法事先確定，只能將任意二時間之差（t′_i-t_i）均認為是 Δt。若假設（Δt′_i-Δt_i）/Δ＝1，即動校正量相差一個采樣間隔，則（t′_i-t_i）/Δ就正好是動校正量板中具有相同動校正量的樣值點個數N：

地震波場與地震勘探

當N＝1，即β＝1時，可知δt＝Δt。意即經過動校正後該波形拉伸了一倍。N＝β＝2時，即2δt＝Δt，說明動校正後波形拉長了一半，依此類推。這樣，給定β₀ 值後，查出動校正量板中所有等於和小於β₀ 的N值，將它們所對應的樣值點幅值變為零就完成了畸變的切除處理。

⑺ 三維地震勘探中的nmo是什麼意思

應該是：正常時差。