什麼是聯合地質剖面圖

1. 地質剖面圖分析

①圖例就不做了。一圖中出現的東西寫上去就是了。
②上新下老。還有就是侵入關系這版個方面的話是後侵權入的穿插先形成的東西。
③侵入接觸，不整合接觸，平行不整合接觸。
④背斜。左邊的那個千枚岩那裡要和右邊的聯系起來，就可以看到有個褶皺。是在中生代形成的。
⑤看岩漿岩的侵入。有斷層才能侵入。
⑥結合地層的新老關系和岩漿岩的侵入關系。
第二題：
①地質年代（C是石炭紀。P是二疊級。T是三疊紀。C-P1是石炭-早二疊紀。D是泥盆紀。S是志留紀。最後一個是寒武紀）
②燕山運動
③造山運動強烈，火山岩礦產的形成。
④造山運動
⑤這是一個背斜構造。寒武系的岩層由於受到逆斷層的影響而抬升。

2. 【求助】地質剖面圖怎樣看啊

主要的就是這些內容西藏農民(站內聯系TA)先找點普通地質方面的書學習一下阿里巴巴版zwl(站內聯系TA)對地質，權我是門外漢，但鑽井得會he200512(站內聯系TA)暈啊~ :rol:geology1657(站內聯系TA)按剖面前進方向與比例大小，把剖面圖擺到地質圖上，對照看一下，看兩次就全會了。hxk321510(站內聯系TA)地質剖面圖上的信息主要有：剖面名稱、比例尺、岩性、地層產狀、傾向、傾角、地形線、高程、導線方向等。如果本剖面有斷層等也會表現出來。萬水千山(站內聯系TA)讀圖步驟可概括為：線圖外，後圖內；先地形，後地層；先地層，後構造。讀地質圖，首先要看圖式和各項規格內容。從圖名和圖符代號，了解圖的地理位置和圖的類型。從比例尺大小可以折算圖幅的面積，同時了解反映地質構造現象的詳細程度。出版年月和引用資料，可以了解圖幅的編制時間並便於查閱原始資料。圖例的分析是讀圖的基礎，通過圖例可以搞清楚圖幅內採用的各種符號，出露的地層和岩石類型，它們的生成順序和時代即地層間又無間斷等等。

3. 地質剖面圖 !!

地層：下二疊統、上石炭統、下石炭統、上泥盆統、下志留統、上志留統、上白堊統、下白堊統。 下白堊統與上二疊統平行不整合。 斷層、

4. 怎樣看地質剖面圖

看地質剖面圖的話，主要看高度等高線就是同一個高度。

5. 地質平面圖和地質剖面圖表現的地質要素有何區別和聯系認真回答,有獎哦 嘻嘻~~

地質平面圖是表現的平面展布信息,橫向的延伸,表現的同一時期,不同地點的現象.
地質剖面圖表現的是剖面上的信息,垂向上的發展變化,表現的是同一地點不同時期的現象變化.

6. 工程地質剖面圖如何看懂

樁下面的數字應該是樁的埋深，剖面線上的數字是坡降吧？
看不到圖，具體也說不上了！
你仔細看圖例呀！

7. 地質學中的剖面圖是什麼意思

就是你把一個物體從上到下切開，然後看他的剖面。
地質學中作的剖面圖大多是為了觀察地層從最深處到地面（或是觀察頂點）的垂直方向上的變化才製作的。
沒什麼，這東西。
再就是有一些作圖規范之類的。

8. 聯合剖面法

（一）裝置形式及視電阻率公式

聯合剖面法是兩個三極裝置AMN∞和∞MNB聯合進行探測的一種電剖面法。所謂三極裝置,是指一個供電電極置於無窮遠的裝置,如圖1-15所示,A、M、N、B四個電極位於同一測線上,以M、N之間的中點作為測點,且AO＝BO、MO＝NO。電極C是兩個三極裝置共同的無窮遠極,一般敷設在測線的中垂線上,與測線之間的距離大於AO的5倍。

圖1-15 聯合剖面裝置示意圖

工作中將A、M、N、B四個電極沿測線一起移動,並保持各電極間的距離不變。在每個測點上分別測出A、C極供電時的電位差Δ

和電流強度I,B、C極供電時的電位差Δ

和電流強度I,然後按式（1-24）求得兩個視電阻率值

和

,相應地在測線上就有兩條視電阻率曲線。即

電法勘探技術

式中：K_A和K_B分別為AMN∞裝置和∞MNB裝置的裝置系數,根據式（1-22）可推算出：

電法勘探技術

當極距確定後,K是一個常數。

（二）聯合剖面的ρ_s曲線

1.兩種岩石垂直接觸面上的ρ_s異常

（1）ρ_s表達式

如圖1-16所示,設點源A（I）位於垂直分界面左邊岩石的地面上,A與分界面的距離為d。我們採用「鏡像法」求得電阻率為ρ₁和ρ₂岩石中任一點M₁和M₂的電位表達式分別為

電法勘探技術

式中：r和r₁為M₁點與A和A₁點之間的距離；r₂為A₂點與M₂點的距離。利用邊界條件求I₁、I₂。

圖1-16 求解垂直接觸面兩邊電場分布的「鏡像法」圖示

根據界面上電位連續（U₁＝U₂）的邊界條件得

ρ₁（I+I₁）＝ρ₂I₂ （1-32）

再根據界面上電流密度的法線方向連續（j_1n＝j_2n）的邊界條件得

I－I₁＝I₂ （1-33）

解聯立方程,由式（1-32）和式（1-33）得

I₁＝K₁₂I,I₂＝（1－K₁₂）I

將上式代入式（1-31）得

電法勘探技術

式中：

為反射系數,反映界面對電流的反射作用。

當觀測點M₁和M₂位於地面時,坐標原點取在A,x為觀測點坐標,則根據式（1-34）可得U_M、U_N。對於AMN三極裝置而言,在MN→0的情況下,可寫出以下三種不同的

表達式：

1）當供電電極（A）和測量電極中點（O）均在ρ₁介質中時：

電法勘探技術

式中：x為A至O的距離。

2）當A極在ρ₁而O點進入ρ₂介質時：

電法勘探技術

3）當A極和O點全部進入ρ₂介質時：

電法勘探技術

根據上述AMN裝置的三種

計算公式,對於ρ₁＞ρ₂之計算結果示於圖1-17（a）。同理,對於MNB三極裝置而言,當MN→0時,

的計算公式也有以下三種情況：

1）當O點和B極都在ρ₁介質中時：

電法勘探技術

2）當O點在ρ₁介質中而B極進入ρ₂介質時：

電法勘探技術

這種情況下的表達式與（1-36）式相同。

3）當O點和B極全部進入到ρ₂岩石時：

電法勘探技術

根據上述MNB裝置的三種

計算公式,對於ρ₁＞ρ₂之計算結果示於圖1-17（b）。

（2）ρ_s曲線分析

現在以

為例,用電流密度的分布規律來解釋

曲線的變化特徵。如圖1-17（a）所示,根據關系式

,當裝置距離接觸面很遠時,地中電流的分布幾乎與電阻率為ρ₁的均勻岩石情況相同,此時j_MN＝j₀及ρ_MN＝ρ₁,故

＝ρ₁。當裝置右移並逐漸接近接觸面時,由於ρ₂＜ρ₁,ρ₂將吸引電流,致使MN處的電流密度增大,即j_MN＞j₀,所以

＞ρ₁,於是

便逐漸上升。裝置愈靠近接觸面,ρ₂岩石吸引電流的作用愈強,

也就不斷增加,當MN（MN→0）到達接觸面時,

有最大值

。反之,如果ρ²＞ρ₁,則岩石將排斥電流,MN到達接觸面時,

有最小值

。

圖1-17 AMN三極裝置通過垂直接觸面時的剖面曲線

ρ₁＝100Ω·m；ρ₂＝20Ω·m

當MN極由ρ₁岩石進入ρ₂岩石時,由於電流密度的法線分量是連續的,即

＝

,而ρ_MN由ρ₁躍變到ρ₂,所以

在接觸面處將發生躍變,並且兩側數值

和

之比等於ρ/ρ。由於當前ρ＜ρ,故₁₂₁₂

曲線過界面時乃是向下躍變。反之,如果ρ₂＞ρ₁,則

,那時

曲線過界面時向上躍變。

當裝置繼續向前移動,直到A極到達接觸面之前,

將保持為常數值

,這相當於地下充滿了電阻率等於

的均勻介質。當A極也進入ρ₂岩石時,

將隨著d的增加而減小,直到A極遠離界面時,

便趨於ρ。從地下電流的分布狀態來說,當A極₂在ρ₂岩石中靠近分界面時,由於ρ₁＞ρ₂,所以ρ₁岩石對A極流入ρ₂岩石中的電流表現為排斥作用,使得j_MN比正常情況（地下全為ρ₂岩石）j₀大,故

＞ρ₂。此後,隨著裝置遠離分界面,ρ₁岩石排斥電流的作用便逐漸減弱,於是j_MN便趨於j₀,最後

達到均勻情況時的ρ₂值。

對於

曲線的定性分析方法與

曲線的分析方法相同,但要注意,供電電極B在MN的右側,這樣與

的變化是相反的。即,分析

的變化若從剖面右端向左進行,就與分析

從左向右時的方法相同。把

和

曲線畫在一張圖上,即可得到垂直接觸面上聯合剖面法的ρ_s剖面曲線。

（3）ρ_s曲線特徵

如圖1-18所示,可見：

1）在遠離分界面處ρ_s趨於ρ₁或ρ₂,由此可以確定兩種岩石的電阻率大小；

2）在界面上出現明顯的ρ_s躍變,由此可以確定界面位置；

3）在界面兩側出現

和

的水平段,依據這個特徵也可以確定界面位置。

除上述基本特點外,還有以下一些規律：

1）ρ_s變化幅度（極大值與極小值間距）與ρ₁/ρ₂的比值成正比；

圖1-18 聯合剖面法和對稱四極剖面法通過垂直接觸面時的ρs 剖面曲線

2）AO的大小隻影響異常范圍,不影響極值大小；

3）MN增大時,使異常圓滑,極值減小,極值相對接觸面位移了MN/2的距離；

4）當有浮土（覆蓋層）存在時,曲線變得圓滑,極值也不明顯了,但界面位置仍然有ρ_s曲線躍變,而且浮土越厚,ρ_s曲線越平緩。

可見,根據以上ρ_s曲線特徵可比較准確地確定直立岩層的分界面,從而可達到地質填圖或解決其他地質問題的目的。

2.脈狀體上的ρ_s曲線

聯合剖面法主要用於尋找產狀陡傾的層狀或脈狀低阻體或斷裂破碎帶,當供電極距大於這些地質體的寬度時,可以把它們視為薄脈狀良導體。由於C極置於無窮遠處,聯合剖面法的電場屬於一個點電流源的電場,均勻介質中點電流源場的電流線呈輻射狀分布。

（1）直立低阻脈狀體上的ρ_s曲線特徵及定性分析

1）ρ_s曲線特徵：由圖119可見,在直立良導薄脈頂部上方,

和

曲線相交,在交點左側,

,交點右側,

,且交點處

。這種交點稱為「正交點」。在正交點兩翼,兩曲線明顯地張開,一條達到極大值,另一條達到極小值,形成橫「8」字形的明顯歧離帶。

2）ρ_s曲線分析：圖1-19給出了直立良導薄脈上的聯合剖面法觀測結果,先對

曲線進行定性分析。當電極A、M、N在良導薄脈左側且與之相距較遠時,薄脈對電流線的分布影響很小,因而j_MN＝j₀,ρ_MN＝ρ₁,故

＝ρ₁（曲線點1）；當電極A、M、N由左至右逐漸移近良導薄脈時,薄脈「吸引」由A極發出的電流,使M、N之間的電流密度增大,即j_MN＞j₀,故

＞ρ₁,曲線逐漸上升（曲線點2）；隨著A、M、N繼續向右移動,良導薄脈對電流的「吸引」逐漸增強,致使

曲線繼續上升並達到極大值（曲線點3）；當A、M、N離薄脈很近時,由於薄脈向下「吸引」電流,使得M、N之間的電流密度反而減小,即j_MN＜j₀,

曲線開始迅速降低；當A和M、N分別位於薄脈兩側移動時,絕大部分電流被「吸引」到良導薄脈中去,這時薄脈起「屏蔽」作用,造成M、N之間的電流密度更小,故

下降到極小值,且

曲線呈現一段平緩的低值帶（曲線4～5段）；當電極A和M、N都移到薄脈右側後,再繼續右移,薄脈對電流的吸引作用逐漸減弱,j_MN逐漸增大,所以

曲線開始上升；直至電極A、M、N遠離薄脈,薄脈對電流的畸變作用可忽略不計,j_MN趨於j₀,

趨於ρ₁為止（曲線5～6段）。可見曲線在薄脈附近變化最大,且左、右兩側分別出現極大值和極小值。

用同樣的方法可以分析

曲線,由於A、M、N自左至右移動,與M、N、B從右至左

移動時視電阻率曲線的變化情況相同。因此,將

曲線繞薄脈轉180°,即可得到

曲線。

圖1-19 直立良導薄脈上的聯合剖面和對稱四極ρ_s剖面曲線

圖1-20 直立高阻薄脈上聯合剖面ρ_s剖面曲線

（2）直立高阻脈上的ρ_s曲線特徵

圖1-20是直立高阻薄脈上方的聯合剖面ρ_s曲線。這里不再詳細分析

和

曲線的變化規律,只把它們與低阻薄脈上的曲線做一對比。可以看出,高阻薄脈上方的兩條ρ_s曲線也有一個交點。但交點左側

,右側

,且交點處ρ_s＞ρ₁,

,和低阻薄脈的情況恰好相反,所以稱為「反交點」。聯合剖面曲線的反交點實際上並不明顯,

和

曲線近於重合,各自呈現一個高阻峰值,且交點兩側

和

曲線靠得很近,沒有明顯的歧離帶。這是因為對於高阻薄脈而言,無論M、N在它的哪一側,ρ_s值都是降低的。例如,對

曲線而言,當A、M、N在薄板左側時,高阻薄板「排斥」電流線使

值下降；當M、N位於薄脈頂部時,由於A極發出的電流線被「排斥」向地表,故出現

極大值；M、N到達薄脈右側但A還在左側時,則由於高阻體排斥電流（起高阻屏蔽作用）,而使

值降低至極小；A、M、N都在高阻薄脈右側時,

值隨電極排列的右移,先稍有上升,然後下降,直至

趨於ρ₁為止。由此可見,雖然聯合剖面法在直立高阻薄脈上也有異常顯示,但其效果較在直立低阻薄脈上差,加之與其他對直立薄脈同樣有效的電剖面法相比,它的效率又低,因此一般都不用聯合剖面法尋找高阻地質體。

（3）傾斜低阻脈上的ρ_s曲線特徵

圖1-21 產狀不同的低阻脈狀體上聯合剖面和對稱四極剖面法的ρ_s曲線

（a）α＝90°；（b）α＝60°；（c）；α＝30°ρ₁＝1Ω·m；ρ₂＝0.01Ω·m；AO＝30 m；MN＝10 m

圖1-21示出了用數值方法計算的不同傾角時低阻薄脈聯合剖面ρ_s曲線。由圖可見,當脈體向右傾斜時,兩條曲線是不對稱的,

較

曲線變化幅度大,但仍有明顯的正交點,且交點隨著傾角α的減小而逐漸遠離脈頂,向脈的傾斜方向位移。這是因為脈體傾斜時向下吸引電流的作用比直立時強,使測量電極M、N處的電流密度j_MN＜j₀,從而導致沿傾斜方向上的ρ_s曲線普遍下降。顯然,如果脈狀體向左傾斜,則

曲線的變化幅度將較

曲線大。

實際工作中,可以根據不同極距的聯合剖面ρ_s曲線的交點位移情況來判斷地質體（岩層或斷層）的傾向,小極距反映淺部情況,大極距反映深部情況。若大小極距的低阻正交點位置重合,說明地質體直立,如圖1-22（b）所示；若大極距相對小極距的低阻正交點有位移,說明地質體傾斜,如圖1-22（a）所示。位移越大,傾角越小。大極距交點位移方向代表地質體傾同,異常特徵有較大的變化。

3.球體上的ρ_s異常曲線

等軸狀地質體（如充水溶洞等）可

以用球體模型來模擬。如圖1-23所示,給出了ρ₂/ρ₁＝0.05,h0＝1.5r₀的低阻球體上方不同極距的聯合剖面法及對稱四極剖面法的視電阻率曲線。由圖可知,在低阻球體上方也出現了正交點,當極距加大到球心埋藏深度的2～3倍（如AO＝4r₀）時,

和

除在交點兩側有兩個主極小點外,在距交點較遠的兩邊還相應地出現兩個次級極小點,它們分別是供電電極A和B位於球頂正上方時對應的ρ_s值,因此,次級極小點與球頂上方ρ_s交點間的坐標距離大約等於AO或OB的長度。對比圖1-23中的

和

曲線還可看出,隨著極距加大,主極值處ρ_s曲線的分異性變差,兩個主極小點之間的距離也變小。

隨著供電極距進一步增大（如AO＝8r₀）,次級極小點處的異常變小,距交點更遠。同時,交點附近ρ_s曲線的分異性更差,

和

曲線的主極值已趨於重合,兩條曲線幾乎變成一條曲線。

圖1-22 不同極距ρ_s對比曲線同構造傾向的關系示意圖

（a）傾斜斷層；（b）直立斷層1—表土層；2—斷層；3—高阻石英岩

圖1-23 低阻球體上聯合剖面法和對稱四極剖面法的ρ_s曲線

4.實測曲線的分析和處理

前面討論的是在地形水平、圍岩電性均勻條件下聯合剖面法ρ_s曲線的特徵。實際工作中地表電性不均勻可以引起ρ_MN的變化,地形起伏可以影響j_MN的分布,有時單純地形影響就會引起與導電體相似的異常,相鄰導電體的干擾也可以造成異常的畸變。這些因素都將使ρ_s曲線復雜化,因此在資料解釋前必須結合實地情況對實測曲線進行分析,消除干擾因素,辨認出導電體引起的異常,才能進行正確的地質解釋。

（1）表土不均勻對ρ_s曲線的影響及消除

野外工作中,地表覆蓋層電性不均勻將導致

和

曲線出現鋸齒狀跳動。當極距L大於電性不均勻體半徑的5倍時,局部不均勻體對

和

的影響近於相等,兩曲線呈同步跳動,如圖1-24（b）所示。這時可取F^A＝

和

F^B＝

來消除表土不均勻的影響,如圖1-24（a）所示。F^A和F^B曲線不僅消除了電性局部不均勻的影響,而且在導電體頂部出現了比較清晰的正交點。

圖1-24 表土不均勻對聯合剖面ρ_s曲線的影響及消除

（2）地形對ρ_s曲線的影響及消除

圖1-25是無限長斜坡的山脊上的聯合剖面視電阻率曲線。為了分析地形影響,可將頂角為90°的山脊地形和水平面進行對比。當A、M、N都在左坡時,相當於水平情況下右側介質被電阻率ρ→∞的空氣所替代,如圖1-25（a）所示。當A、M、N向山頂移動時,j_MN因受高阻空氣的「排斥」作用而減小,

隨之減小並在山頂取得極小值。當M、N越過山頂後,

開始上升。當A、M、N都在右坡時,如圖1-25（b）所示,同樣由於左側介質被電阻率ρ→∞的空氣所代替,因而A位於山頂時高阻空氣「排斥」電流作用最強,使jMN和

取得極大值。A、M、N順著右坡遠離山頂移動,「排斥」作用逐漸減弱,

值開始下降,在遠離山頂足夠遠時,

將等於介質電阻率ρ₀,

曲線為

的「鏡像」,於是在山脊上出現「反交點」,但交點的ρ_s值較低,且位於兩曲線極小值處。用同樣的方法分析可知,山谷地形上聯合剖面曲線將出現一個「正交點」,但交點的ρ_s值較高,且位置正好落在谷底。

實測ρ_s曲線中往往同時存在地形和地質體的影響。為了消除地形影響,突出地質體的異常,可採用比較法做地形改正,即

電法勘探技術

式中：

是實測ρ_s值；

是由純地形引起的ρ_s值；ρ₀是模擬地形介質的真電阻率值；

是消除了地形影響後的ρ_s值。

值可採用數值方法計算,也可以通過物理模擬實驗得到。

圖1-26是利用比較法進行地形改正的例子。地改前,實測曲線僅在山坡下的構造破碎帶上出現平行低阻異常帶,地改後,在破碎帶頂部出現明顯的低阻正交點。

圖1-25 無限長斜坡的山脊上聯合剖面法實驗曲線

（a）電極排列在左坡時的等效剖面；（b）電極排列在右坡時的等效剖面

圖1-26 地形改正實例

9. 地質剖面圖

以上回答不夠全面
1、圖中地層從老到新為：志留系、泥盆系、石炭系、二疊系、白堊系。其中白堊系與二疊系為不整合關系，志留系和泥盆系為平行不整合（D3到S2之間有地層缺失，但D3與S2平行），其它皆為平行整合關系。
2、地質構造有：石榴庵背斜、火石峰向斜、火石峰斷層。其中背斜和向斜形成時代相同，發生在二疊紀末到白堊紀初的某一段時間；斷層形成晚於上一期，帶有逆斷性質，將老地層推覆上來。總體來講這一地區主要以擠壓環境為主，白堊紀之後構造活動變溫和了。